R=E/Im=6/3=2 Ом
Q=E^2*t/(R+r)2=36*10*120/(10+2)^2=300 Дж
1)
магнитная стрелка должна реагировать на магнитное поле
возле наэлектризованной эбонитовой палочки магнитного поля нет
отклониться магнитная стрелка может только если учесть индуцированный полем эбонитовой палочки заряд на конце стрелки, считаю что магнитная стрелка не почувствует наэлектризованную эбонитовую палочку
2)
протон является ядром атома водорода
у остальных атомов число протонов больше, кроме них добавляются нейтроны
дополнительно - см таблицу менделеева
3)
график во вложении 1 и 2, средняя скорость 10 км/час
4)
v-g*t=-v
2v=g*t
v=g*t/3=10*6/2=30 м/с
h=30*3-10*3^2/2=45 м
5)
mv^2/2=mu^2/2+mgh=mgh+mgh=2*mgh
h=v^2/(4g)=10^2/(4*10)=2,5 м
Механическое-машина
Звуковое-будильник
Тепловые-утюг
Световые-фонарик
Эликрические- молния
Уравнение Больцмана описывает эволюцию во времени (t) функции распределения плотности f(x, p, t) в одночастичном фазовом пространстве, где x и p — координата и импульс соответственно. Распределение определяется так, что
пропорционально числу частиц в фазовом объёме d³x d³p в момент времени t. Уравнение Больцмана
Здесь F(x, t) — поле сил, действующее на частицы в жидкости или газе, а m — масса частиц. Слагаемое в правой части уравнения добавлено для учёта столкновений между частицами и называется интегралом столкновений. Если оно равно нулю, то частицы не сталкиваются вовсе. Этот случай часто называют одночастичным уравнением Лиувилля. Если поле сил F(x, t) заменить подходящим самосогласованным полем, зависящим от функции распределения , то получим уравнение Власова, описывающее динамику заряженных частиц плазмы в самосогласованном поле. Классическое же уравнение Больцмана используется в физике плазмы, а также в физике полупроводников и металлов (для описания кинетических явлений, то есть переноса заряда или тепла, в электронной жидкости).
В гамильтоновой механике уравнение Больцмана часто записывается в более общем виде
,
где L — оператор Лиувилля, описывающий эволюцию объёма фазового пространства и C — оператор столкновений. Нерелятивистская форма L а в общей теории относительности
Когда размеры препятствия соизмеримы с длиной волны.
