по первому началу термодинамики, Q=A+ΔU=45+65=110 кДж
V=1/(2*π*√(L/g)=1/(2*3.14*√(1.6/10)=0.4 Гц
1.Хорошо известный пример: тепло всегда переходит от горячего тела к холодному, пока температуры обоих тел не станут одинаковыми и не установится тепловое равновесие.
2.Поместим воду в пустой сосуд и наглухо его закроем. Вода начнет испаряться, и внутри сосуда возникнет некоторое количество водяного пара. Оно будет увеличиваться до тех пор, пока не установится тепловое равновесие, после чего останется постоянным.
3.Возьмем смесь газов (водорода и хлора) при некоторой температуре. Вследствие химической реакции между газами в системе начнется образование хлористого водорода: Н2 + Cl2 = 2НСl. Давление хлористого водорода будет расти, а водорода и хлора — падать, пока не установится тепловое равновесие. В дальнейшем парциальные давления всех трех газов не меняются.
4. в твоей комнате находятся все тела в тепловом равновесии
5.Пусть в сосуд с холодной водой опускается сильно нагретая стальная деталь, т.е. в контакт приводятся тела, имеющие разные температуры. Опыт показывает, что одно тело (вода) при этом будет нагреваться, а другое (стальная деталь) – охлаждаться
Уравнение Больцмана описывает эволюцию во времени (t) функции распределения плотности f(x, p, t) в одночастичном фазовом пространстве, где x и p — координата и импульс соответственно. Распределение определяется так, что
пропорционально числу частиц в фазовом объёме d³x d³p в момент времени t. Уравнение Больцмана
Здесь F(x, t) — поле сил, действующее на частицы в жидкости или газе, а m — масса частиц. Слагаемое в правой части уравнения добавлено для учёта столкновений между частицами и называется интегралом столкновений. Если оно равно нулю, то частицы не сталкиваются вовсе. Этот случай часто называют одночастичным уравнением Лиувилля. Если поле сил F(x, t) заменить подходящим самосогласованным полем, зависящим от функции распределения , то получим уравнение Власова, описывающее динамику заряженных частиц плазмы в самосогласованном поле. Классическое же уравнение Больцмана используется в физике плазмы, а также в физике полупроводников и металлов (для описания кинетических явлений, то есть переноса заряда или тепла, в электронной жидкости).
В гамильтоновой механике уравнение Больцмана часто записывается в более общем виде
,
где L — оператор Лиувилля, описывающий эволюцию объёма фазового пространства и C — оператор столкновений. Нерелятивистская форма L а в общей теории относительности
Q = cmΔt
c - удельная теплоёмкость воды
m - масса
Δt - изменение температуры
Для стакана воды и для 1/4 стакана воды при нагревании на 1 градус С одинаковы: с и Δt, разные только массы.
Поэтому, во сколько раз масса 1/4 стакана меньше массы 1 стакана, во столь раз меньше понадобится количества теплоты.
200:4 = 50
В итоге, потребуется 50 ккал.