Конденсация — это процесс, обратный процессу испарения. При конденсации молекулы пара возвращаются в жидкость.
В закрытом сосуде жидкость и ее пар могут находиться в состоянии динамического равновесия, когда число молекул, вылетающих из жидкости, равно числу молекул, возвращающихся в жидкость из пара, т.е. когда скорости процессов испарения и конденсации одинаковы. Такую систему называют двухфазной. Пар, находящийся в равновесии со своей жидкостью, называют насыщенным.
Число молекул, вылетающих с единицы площади поверхности жидкости за одну секунду, зависит от температуры жидкости. Число молекул, возвращающихся из пара в жидкость, зависит от концентрации молекул пара и от средней скорости их теплового движения, которая определяется температурой пара. Отсюда следует, что для данного вещества концентрация молекул пара при равновесии жидкости и ее пара определяется их равновесной температурой. Установление динамического равновесия между процессами испарения и конденсации при повышении температуры происходит при более высоких концентрациях молекул пара. Так как давление газа (пара) определяется его концентрацией и температурой, то можно сделать вывод: давление насыщенного пара р0 данного вещества зависит только от его температуры и не зависит от объема. Поэтому изотермы реальных газов на плоскости (p, V) содержат горизонтальные участки, соответствующие двухфазной системе.
При повышении температуры давление насыщенного пара и его плотность возрастают, а плотность жидкости уменьшается из-за теплового расширения. При температуре, равной критической температуре Tкр для данного вещества, плотности пара и жидкости становятся одинаковыми. При Т > Ткр исчезают физические различия между жидкостью и ее насыщенным паром.
Рассмотрим, что происходит, когда образец газа в состоянии, отмеченном точкой А на рис. 10.3, сжимается при постоянной температуре.
Вблизи точки A давление возрастает приблизительно по закону Бойля. Заметные отклонения от закона Бойля начинают наблюдаться, когда объем становится соизмеримым со значением, указанным точкой В.
В точке С сходство с идеальным поведением полностью теряется, так как оказывается, что дальнейшее уменьшение объема не вызывает роста давления; это показано горизонтальной линией CDE. Исследование содержимого сосуда показывает, что сразу за точкой С появляется жидкость, и можно наблюдать две фазы, разделенные резко обозначенной границей —
поверхностью раздела. Поскольку при уменьшении объема газ конденсируется, он не оказывает сопротивления дальнейшему движению поршня. Давление, соответствующее линии CDE, когда жидкость и пар находятся в равновесии, называется давлением пара жидкости при температуре опыта.

1) Если пренебречь силой воздушного сопротивления, то движение тела происходит под действием силы тяжести и силы трения. Тогда при движении тела вверх m*a=-m*g*sin(b)-0,2*m*g*cos(b), где b=28 градусов. Сокращая обе части уравнения на m, получаем уравнения для определения ускорения а: a=-g*sin(28)-0,2*g*cos(28)=-4,6-1,73=-6,33 м/с^2. Скорость тела v=v0+a*t, и так как v0 по условию равно 13 м/с, то v=13-6,33*t. Отсюда время до остановки тела t=13/6,33=2,05 с. пройденный телом путь s=v0*t+a*t^2/2=26,65-13,3=13,35 м. При спуске движение тела подчиняется уравнению m*a=m*g*sin(28)-0,2*m*g*cos(28), откуда ускорение a=g*sin(28)-0,2*g*cos(28)=4,6-1,73=2,87 м/с^2. При спуске пройденный путь определяется формулой s=a*t^2/2=13,35, откуда время спуска t=sqrt(2*s/a)=3,05 с.
Дано V1=5 м/с V2=0 V=4м/с m=90кг M- ?
по закону сохранения импульса
M*V1=(m+M)*V
M*(V1-V)=m*V
M=m*V/(V1-V)=90*4/1=360 кг
Ответ M=360 кг