По этой формуле находят на сколько процентов меняется средняя квадратичная скорость молекл ( например, при изменении температуры газа)
Дано
1-малый поршень
2-больший поршень
F1= 150
S2/S1 = 18
найти
F2
решение
по закону Паскаля давление p = F/S
F1/S1 = F2/S2
F2 = F1 *S2/S1 = 150 Н * 18 = 2700 Н = 2,7 кН
ответ 2700 Н = 2,7 кН
При одиноковом времени работы потребителей суммарная потребляемая мощность W=P·t·T
P=P1+P2+P3 суммарная потребляемая мощность: P=60+60+100=220 Вт
t - время работы в сутки: 3 часа
T - число дней в месяце, примем 30, тогда W=220·3·30=19800 Вт·час= 19,8кВт·час. Стоимость оплаты потребленной энергии будет равна 19,8·2=39,6 руб
Дано:
Uc =50·cos (10⁴·π·t) В
C = 1·10⁻⁹ Ф
___________
T - ?
L - ?
I - ?
1)
Общее уравнение:
U = Umax·cos (ω·t) В
Циклическая частота
ω = 1·10⁴·π с⁻¹
Тогда период колебаний:
T = 2·π / (1·10⁴·π) = 200·10⁻⁶ c = 200 мкс
2)
Найдем индуктивность из формулы Томпсона:
T = 2π·√(L·C)
T² = 4·π²·L·C
L = T² / (4·π²·C) = (200·10⁻⁶)² / (4·3,14²· 1·10⁻⁹ ) ≈ 1 Гн
3)
Емкостное сопротивление конденсатора:
Rc = 1 / (ω·C) = 1 / ( 3,14·10⁴·1·10⁻⁹) = 31,8·10³ Ом
Сила тока:
I(t) = Uc / Rc = 50·cos (10⁴·π·t) / 31,8·10³ =1,57 ·10⁻³·cos (10⁴·π·t) A
Применим теорему о циркуляции вектора   для вычисления простейшего магнитного поля – бесконечно длинного соленоида, представляющего собой тонкий провод, намотанный плотно виток к витку на цилиндрический каркас (рис. 2.11).

Рис. 2.11
Соленоид можно представить в виде системы одинаковых круговых токов с общей прямой осью.
Бесконечно длинный соленоид симметричен любой, перпендикулярной к его оси плоскости. Взятые попарно (рис. 2.12), симметричные относительно такой плоскости витки создают поле, в котором вектор  перпендикулярен плоскости витка, т.е. линии магнитной индукцииимеют направление параллельное оси соленоида внутри и вне его.

Рис. 2.12
Из параллельности вектора  оси соленоида вытекает, что поле как внутри, так и вне соленоида должно быть однородным.
Возьмём воображаемый прямоугольный контур 1–2–3–4–1 и разместим его в соленоиде, как показано на рисунке 2.13.
Второй и четвёртый интегралы равны нулю, т.к. вектор  перпендикулярен направлению обхода, т.е  .
Возьмём участок 3–4 – на большом расстоянии от соленоида, где поле стремится к нулю; и пренебрежём третьим интегралом, тогда

где  – магнитная индукция на участке 1–2 – внутри соленоида,  – магнитная проницаемость вещества.
Если отрезок 1–2 внутри соленоида, контур охватывает ток:

где n – число витков на единицу длины, I – ток в соленоиде (в проводнике).
Тогда магнитная индукция внутри соленоида:
, (2.7.1)
Вне соленоида:
 и  , т.е.  .
Бесконечно длинный соленоид аналогичен плоскому конденсатору – и тут, и там поле однородно и сосредоточено внутри.
Произведение nI – называется число ампер витков на метр.
У конца полубесконечного соленоида, на его оси магнитная индукция равна:
, (2.7.2)
Практически, если длина соленоида много больше, чем его диаметр, формула (2.7.1) справедлива для точек вблизи середины, формула (2.7.2) для точек около конца.
Если же катушка короткая, что обычно и бывает на практике, то магнитная индукция в любой точке А, лежащей на оси соленоида, направлена вдоль оси (по правилу буравчика) и численно равна алгебраической сумме индукций магнитных полей создаваемых в точке А всеми витками. В этом случае имеем:
· В точке, лежащей на середине оси соленоида магнитное поле будет максимальным:
, (2.7.3)
где L – длина соленоида, R – радиус витков.
· В произвольной точке конечного соленоида (рис. 2.14) магнитную индукцию можно найти по формуле
, (2.7.4)

Рис. 2.14
На рисунке 2.15 изображены силовые линии магнитного поля  : а) металлического стержня; б) соленоида; в) железные опилки, рассыпанные на листе бумаги, помещенной над магнитом, стремятся вытянуться вдоль силовых линий; г) магнитные полюсы соленоида.