Объяснение - ДУМАЕМ
Если скорость изменяется равномерно, то это равноускоренное движение по формуле:
S(t) = So + Vo*t + a*t²/2 - путь - перемещение.
V(t) = Vo + a*t = -10 + 3*t - скорость
a = const - постоянное ускорение.
So = 0 м - дано
Vo = - 10 м/с - дано
a = 6 м/с² - дано.
Уравнение движения тела.
S(15) = 0 -10*15 + (6/2)*15² = -150 + 3*225 = 525 м - путь - ответ.
ДОПОЛНИТЕЛЬНО
Графики перемещения тела.
Графики этого движения.
На мелком виден пройденный путь в 525 м.
На крупном видно, что сначала он двигался вниз (назад) на 8 м и где при t = 1.5 c начал двигаться вверх (вперёд).
Из формулы : Q=qm
Выводим q ( удельную теплоту сгорания ) : q=Q:m
За энергию можно считать то самое тепло, которое выделилось при сгорании. Поэтому подставляем все значения и считаем.
q = 435 МДж : 20 кг = 21,75 МДж/кг= 21 750 кДж/кг = 21,75×10^6 Дж/кг.
Дано:m1 = 50 кгm2 = 200 кгv1 = 0.2 м/сНайтидельта v Решениеp = mvДо p = m1v1После p = (m1 + m2)vp = pm1v1 = (m1 + m2)vv = m1v1/(m1 + m2) = 50*0.2/(50 + 200) = 10/250 = 0.04 м/сдельта v = v1 - v = 0.2 -
Уравнение Больцмана описывает эволюцию во времени (t) функции распределения плотности f(x, p, t) в одночастичном фазовом пространстве, где x и p — координата и импульс соответственно. Распределение определяется так, что
пропорционально числу частиц в фазовом объёме d³x d³p в момент времени t. Уравнение Больцмана
Здесь F(x, t) — поле сил, действующее на частицы в жидкости или газе, а m — масса частиц. Слагаемое в правой части уравнения добавлено для учёта столкновений между частицами и называется интегралом столкновений. Если оно равно нулю, то частицы не сталкиваются вовсе. Этот случай часто называют одночастичным уравнением Лиувилля. Если поле сил F(x, t) заменить подходящим самосогласованным полем, зависящим от функции распределения , то получим уравнение Власова, описывающее динамику заряженных частиц плазмы в самосогласованном поле. Классическое же уравнение Больцмана используется в физике плазмы, а также в физике полупроводников и металлов (для описания кинетических явлений, то есть переноса заряда или тепла, в электронной жидкости).
В гамильтоновой механике уравнение Больцмана часто записывается в более общем виде
,
где L — оператор Лиувилля, описывающий эволюцию объёма фазового пространства и C — оператор столкновений. Нерелятивистская форма L а в общей теории относительности
