1) Наибольшая скорость будет достигнута в конце равноускоренного движения.
Автомобиль начинает двигаться, значит V0=0; Формула S= (V^2-V0^2) / 2a упрощается до S= V^2/2a a - известно, S - известно. V^2=25*4=100; V=10 м/с - max скорость.
2) Время можно выразить из формулы S= V0t+at^2/2; V0=0, и формула упрощается до S=at^2/2. Выражаем время. t^2=2S/a t^2=25; t=5 секунд.
3) Fтр = mgk k - коэф. трения. F = ma; - общая формула Ньютона. mgk = ma; отбрасываем массу, т.к. она неизвестна. gk=a; 10*0.05=0.5 - равнозамедленное ускорение.
4) S=(V^2-V0^2) /2a Конечная скорость V- равна 0. Отсюда S=-V0^2/-2a
V0 от момента замедления нам известна. 10 м/c. S=-100/-1=100 метров замедлялся автомобиль
Это означает что его теплоёмкость будет 130Дж/кг°С
1) - верный ответ - 2
1) - верный ответ - 4
3) - верный ответ - 1, t = (v - v0) / a = (20 м/с - 12 м/с) / 0,4 м/с² = 20 с
4) - верный ответ - 2, t = корень(2*s/a) = корень(2*30 м / 0,6 м/с²) = 10 с
5) - верный ответ - 1, a = Δv / t = 1 м/с / 2 с = 0,5 м/с²
6) - верный ответ - 4, p = m*v = 10³ кг * 10 м/с = 10⁴ кг*м/с
Уравнение Больцмана описывает эволюцию во времени (t) функции распределения плотности f(x, p, t) в одночастичном фазовом пространстве, где x и p — координата и импульс соответственно. Распределение определяется так, что
пропорционально числу частиц в фазовом объёме d³x d³p в момент времени t. Уравнение Больцмана
Здесь F(x, t) — поле сил, действующее на частицы в жидкости или газе, а m — масса частиц. Слагаемое в правой части уравнения добавлено для учёта столкновений между частицами и называется интегралом столкновений. Если оно равно нулю, то частицы не сталкиваются вовсе. Этот случай часто называют одночастичным уравнением Лиувилля. Если поле сил F(x, t) заменить подходящим самосогласованным полем, зависящим от функции распределения , то получим уравнение Власова, описывающее динамику заряженных частиц плазмы в самосогласованном поле. Классическое же уравнение Больцмана используется в физике плазмы, а также в физике полупроводников и металлов (для описания кинетических явлений, то есть переноса заряда или тепла, в электронной жидкости).
В гамильтоновой механике уравнение Больцмана часто записывается в более общем виде
,
где L — оператор Лиувилля, описывающий эволюцию объёма фазового пространства и C — оператор столкновений. Нерелятивистская форма L а в общей теории относительности