!) находимо масу речовини, для цього множимо масу розчину на масову частку і ділимо на 100%= 120*10/100=12 гр,") масу речовини ділимо на масу розчину, яка стала 120+50=170 12/170*100%=7,1%
W=m(в-ва)/m(р-ра)
пусть масса вещества будет равна х, а масса раствора - у, тогда из 0,15= х/у следует, что х=0,15*у
подставим в формулу W=m(в-ва)/m(р-ра) известные данные о 18%-ном растворе
0,18=(9+х)/(9+х+у)
т.к. мы выше выразили х, то мы подставляем его в это уравнение и решаем
0,18=(9+(0,15у))/(9+0,15у+у)
0,18=(9+0,15у)/(9+1,15у)
в итоге получается
0,057у=7,38
у=129,47 г.
А) 4моль
2C2H6+7O2=4CO2+6H2O
44.8л 156.8л
V(O2)= 4моль*156.8л/44.8л=14 литров
б)
60л
С3Н8+5О2=3СО2+4Н2О
22.4л 112л
V(O2)=60л*112л/22.4л=300литров
Сейчас вышлю вторую, потом может остальные решу.
Интенсивность света, рассеянного во все стороны одной частицей
(1)
где I0—интенсивность падающею на частицу света, υ— объем одной частицы или иного рассеивающего центра, n2и n1—показатели преломления дисперсной фазы и дисперсионной среды соответственно; λ- длина волны; ν– частичная концентрация.
Эта формула, полученная Релеем, справедлива для не поглощающих свет (бесцветных) частиц при условии r<<λ.
Уравнение Геллера.
Определение размеров частиц дисперсных систем, не подчиняющихся уравнению Рэлея
(2)
где Dλ - оптическая плотность; λ-длина волны падающего света, α-коэффициент, величина которого меняется от 1 до 4 в соответствии с диаметром частиц; К – постоянная.
Эта зависимость имеет большое практическое значение, так как позволяет по экспериментально определенным величинам dλ при нескольких значениях λ, определить размеры частиц золя. Для этого достаточно построить прямую в координатах IgDλ- lgλ; тангенс угла наклона прямой равен коэффициенту α, {это легко показать, прологарифмировав основное уравнение: IgDλ = lgK—αlgλ)- Далее по калибровочной кривой Геллера для латексов, построенной в координатах α - Z, и находят средний диаметр частиц исследуемой системы.
Показатель α можно определить также по методу Теорелла: пользуясь всего двумя светофильтрами, получают два значения dλ для двух длин волн (желательно, чтобы различие в величинах λ, было возможно большим); затем, пользуясь соотношением:
