Формула:
I=U/R отсюда R=U/I
решение:
R=4B / 0.2A=20 Ом
Зная вес шара в воздухе, нахожу его массу
m=P/g=3.6н/9.8Н/кг=0.36кг
зная плотность цинка, нахожу объем шара
V=m/r=0.36кг/7130кг/м3=5х10(-5)м3
Нахожу разност ьв весе в воздухе и в воде
3.6Н-2.8Н=0.8Н
Значит Архимедова сила 0.8 Н
Если шар сплошной, то Архимедова сила должна быть равна
F-rgV=1000кг/м3х9.8Н/кгх5х10(-5)м3=0.5Н
Следовательно внутри шара находится воздух.
Его вес равен
0.8Н-0.5Н=0.3Н
Зная вес воздуха внутри шара могу найти его массу
m=P/g=0.3Н/9.8Н/кг=0.03 кг
зная массу воздуха, и взяв в таблице его плотность могу найти объем воздуха внутри шара
V=m/r=0.03кг/1.29кг/м3=0.023м3
Если считать, что керосин не перемешан с водой, то сверху будет слой керосина.
Их суммарный объем, я так понимаю, задан объемом куба, т. е. V=0.36^3=0.0467 м3.
Vк/Vв=рв/рк=1000/800=5/4. Значит высота воды будет 0,36*4/9=0,16 м, а высота керосина 0,20 м.
Давление Р=р*g*h, т. е. 1000*10*0,16+800*10*0,20=3200 Па.
Конденсация — это процесс, обратный процессу испарения. При конденсации молекулы пара возвращаются в жидкость.
В закрытом сосуде жидкость и ее пар могут находиться в состоянии динамического равновесия, когда число молекул, вылетающих из жидкости, равно числу молекул, возвращающихся в жидкость из пара, т.е. когда скорости процессов испарения и конденсации одинаковы. Такую систему называют двухфазной. Пар, находящийся в равновесии со своей жидкостью, называют насыщенным.
Число молекул, вылетающих с единицы площади поверхности жидкости за одну секунду, зависит от температуры жидкости. Число молекул, возвращающихся из пара в жидкость, зависит от концентрации молекул пара и от средней скорости их теплового движения, которая определяется температурой пара. Отсюда следует, что для данного вещества концентрация молекул пара при равновесии жидкости и ее пара определяется их равновесной температурой. Установление динамического равновесия между процессами испарения и конденсации при повышении температуры происходит при более высоких концентрациях молекул пара. Так как давление газа (пара) определяется его концентрацией и температурой, то можно сделать вывод: давление насыщенного пара р0 данного вещества зависит только от его температуры и не зависит от объема. Поэтому изотермы реальных газов на плоскости (p, V) содержат горизонтальные участки, соответствующие двухфазной системе.
При повышении температуры давление насыщенного пара и его плотность возрастают, а плотность жидкости уменьшается из-за теплового расширения. При температуре, равной критической температуре Tкр для данного вещества, плотности пара и жидкости становятся одинаковыми. При Т > Ткр исчезают физические различия между жидкостью и ее насыщенным паром.
Рассмотрим, что происходит, когда образец газа в состоянии, отмеченном точкой А на рис. 10.3, сжимается при постоянной температуре.
Вблизи точки A давление возрастает приблизительно по закону Бойля. Заметные отклонения от закона Бойля начинают наблюдаться, когда объем становится соизмеримым со значением, указанным точкой В.
В точке С сходство с идеальным поведением полностью теряется, так как оказывается, что дальнейшее уменьшение объема не вызывает роста давления; это показано горизонтальной линией CDE. Исследование содержимого сосуда показывает, что сразу за точкой С появляется жидкость, и можно наблюдать две фазы, разделенные резко обозначенной границей —
поверхностью раздела. Поскольку при уменьшении объема газ конденсируется, он не оказывает сопротивления дальнейшему движению поршня. Давление, соответствующее линии CDE, когда жидкость и пар находятся в равновесии, называется давлением пара жидкости при температуре опыта.